L'écoulement du fluide se fait du haut vers le bas. On remarque qu'au point d'arrêt, le ${\displaystyle C_{p}}$ vaut 1.

Au culot, le ${\displaystyle C_{p}}$ est donné par les auteurs comme valant -1,38, ce qui est très négatif mais correspond bien à la très forte dépression créée par le fluide contournant ce corps à l’issue d'un écoulement 2D. En effet, ce corps infini n'offre au fluide que la possibilité de contournement par le haut et par le bas (si l'on considère que la grande dimension de la palette est horizontale), alors que le disque présenté frontalement, par exemple, offre au fluide la possibilité de contournement par le haut et le bas ainsi que par la gauche et la droite (comme sur l'image ci-dessous), ce qui réduit beaucoup la dépression de culot :

Le coefficient de pression est défini classiquement par le quotient :
${\displaystyle C_{p}={p-p_{\infty } \over {\frac {1}{2}}\rho _{\infty }v_{\infty }^{2}}}$
où :

${\displaystyle p}$ est la pression statique mesurée sur le corps au point considéré,

${\displaystyle p_{\infty }}$ la pression statique de l’écoulement (c.-à-d. à l’écart des perturbations créées par le corps),

${\displaystyle v_{\infty }}$ la vitesse de l’écoulement loin du corps,

${\displaystyle \rho _{\infty }}$ la masse volumique du fluide (l’air, par exemple).

Au passage des deux arêtes de la palette, le fluide est très accéléré, ce qui réduit sa pression et donc son ${\displaystyle C_{p}}$ qui devient très négatif.

Cette horizontale noire représente la largeur h de la palette rectangulaire. L'écoulement vient du haut.

Le ${\displaystyle C_{x}}$ de la palette rectangulaire infinie est donnée de nos jours comme valant ~ 2. Fage et Johansen, n'ayant pas fait les corrections de blocage nécessaires, lui trouvent la valeur 2,13, mais l'additif publié dans leur texte ramène ce ${\displaystyle C_{x}}$ à 1,84 après ces corrections de blocage (ce qui est trop faible).