Pour ${\displaystyle \alpha }$ supérieur ou égal à 90°, la référence du Cx linéaire est toujours 2c = D.

Le Cx linéaire de l'hémisphère creux est exactement la moyenne entre celui du disque et celui de la sphère complète, comme en atteste l'intersection de la courbe bleu dense avec la droite jaune.

Si par contre on désire conserver comme longueur de référence la valeur ${\displaystyle 2c\,Sin(\alpha )}$ pour toute la plage ${\displaystyle 0<\alpha <\pi }$, (cette longueur de référence étant le diamètre de l’ouverture de la concavité), le Cx linéaire ainsi calculé dessine cette courbe tiretée bleu clair.

Dans leur texte, Ranger et Dorrepaal donnent également les caractéristiques de Traînée de la calotte sphérique en déplacement transverse, c.-à-d. normaux son axe de symétrie (non cités ici).

Le Cx linéaire référence D est défini comme suit : ${\displaystyle C_{x{\text{Lin Réf.D}}}={\frac {F}{\mu DV}}}$
${\displaystyle F}$ étant la traînée du corps,
${\displaystyle \mu }$ la viscosité dynamique du fluide,
${\displaystyle D}$ la longueur caractéristique choisie, à savoir ici le diamètre de la section frontale du corps,
et ${\displaystyle V}$ la vitesse relative du corps dans le fluide.

Ranger et Dorrepaal^[1] donnent comme valeur de la Traînée ${\displaystyle F}$ pour la calotte sphérique creuse :

${\displaystyle F=Vc\mu \;[6\alpha +8sin(\alpha )+sin(2\alpha )]}$

${\displaystyle V}$ et ${\displaystyle \mu }$ étant la vitesse du fluide et sa viscosité dynamique, ${\displaystyle \alpha }$ étant l’angle au centre de la calotte sphérique et ${\displaystyle c}$ son rayon.

Comme on le voit sur le graphe, cette formule prédit le Cx linéaire du disque circulaire (${\displaystyle 8}$, pour ${\displaystyle \alpha =0}$) (en référence à son diamètre) ainsi que le Cx linéaire de la sphère (${\displaystyle 3\pi }$ pour ${\displaystyle \alpha =\pi }$) (également en référence à son diamètre).